金屬導體溫度越高，電阻越大，溫度越低，電阻越小。
超導現象:當溫度降低到一定程度時，某些材料電阻消失。
電阻溫度換算公式： R2=R1*(T t2)/(T t1) R2 = 0.26 x (235 (-40))/(235 20)=0.1988Ω 計算值 80 A t1—–繞組溫度 T——電阻溫度常數(銅線取235，鋁線取225) t2—–換算溫度(75 °C或15 °C) R1—-測量電阻值 R2—-換算電阻值。
在溫度變化范圍不大時，純金屬的電阻率隨溫度線性地增大，即ρ=ρ0(1 αt)，式中ρ、ρ0分別是t℃和0℃的電阻率 ，α稱為電阻的溫度系數。多數金屬的α≈0.4%。
由于α比金屬的線膨脹顯著得多( 溫度升高 1℃ ， 金屬長度只膨脹約0.001%) ，在考慮金屬電阻隨溫度變化時 ， 其長度 l和截面積S的變化可略，故R = R0 (1 αt)，式中和分別是金屬導體在t℃和0℃的電阻。
擴展資料：
電阻溫度系數表示電阻當溫度改變1度時，電阻值的相對變化，單位為ppm/℃。有負溫度系數、正溫度系數及在某一特定溫度下電阻只會發生突變的臨界溫度系數。
當溫度每升高1℃時，導體電阻的增加值與原來電阻的比值，叫做電阻溫度系數，它的單位是1代，其計算公式為 α=(R2-R1)/R1(t2–t1) 式中R1–溫度為t1時的電阻值，Ω; R2–溫度為t2時的電阻值，Ω。
電阻溫度系數并不恒定而是一個隨著溫度而變化的值。隨著溫度的增加，電阻溫度系數變小。因此，我們所說的電阻溫度系數都是針對特定的溫度的。
對于一個具有純粹的晶體結構的理想金屬來說，它的電阻率來自于電子在晶格結構中的散射，與溫度具有很強的相關性。
實際的金屬由于工藝的影響，造成它的晶格結構不再完整，例如界面、晶胞邊界、缺陷、雜質的存在，電子在它們上面的散射形成的電阻率是一個與溫度無關的量。因此，實際的金屬電阻率是由相互獨立的兩部分組成。
